Bewegungsgleichung analog Massenpunkt m .
= 0
Im raumfesten und körperfesten Koordinatensystem gilt:

Es gilt:
Und außerdem haben wir analog:
Wir betrachten nun Lx, wobei wir voraussetzen, daß der Trägheitstensor im körperfesten Koordinatensystem Diagonalgestalt hat:
Wir nehmen nun an, daß das körperfeste Koordinatensystem ein Hauptachsensystem ist.

Also folgt nun:
Die Bewegungsgleichungen des freien starren Körpers lauten folglich:
1 ,
2 und
3 sind die Komponenten der Winkelgeschwindigkeit bezüglich des
körperfesten Koordinatensystems. Eigentlich noch Winkel
,
,
des körperfesten
relativ zu raumfesten Koordinatensystem (Mehr im Fließbach)
![[I2- I3 ]
˙_O_1 = --I---_O_3 ._O_2
---1 ----
=const. (w2)](th672x.gif)
![[ ]
˙ I3--I1
_O_2 = I2 _O_3 ._O_1
---- ----
=const. (- w2)](th673x.gif)
Daraus folgen nun die einfachen linearen Differentialgleichungen:

Die Lösungen sind somit:
Dies bezeichnet man als Larmor-Präzession, nach dem Physiker Larmor, der sich mit diesem Problem intensiv auseinandergesetzt hat.