Kapitel 7
Bewegung von Ladungsträgern, Transportphänomene

Blochwellen sind zur Beschreibung ungeeignet, weil es sich um Eigenzustände handelt. Wir führen deshalb Wellenpakete ein. Dazu betrachten wir die Mittelwerte k, r mit den Unschärfen dk, dr  -~ 1. Ein freies Elektron kann durch eine Summe aus ebenen Wellen beschrieben werden:
                   [ (          )]
         sum     '        '   h2k2            h2k2
y(r,t) =  'g(r) exp  i k r-  2m t   mit E = 2m  = hw
         k

Es gilt g(k')  ~~ 0 für |k'- k| > dk. Ein Kristall-Elektron (Bloch-Elektron) kann als Summe von Blochwellen geschrieben werden:

                       [  (       )]
         sum     '             En(k')-
yn(r,t) =  ' g(k )yn,kexp  -i    h  t
         k

n bezeichnet man als Bandindex und yn,k ist eine Blochwelle. k muß „gut“ definiert sein (dk «p
a). Daraus ergibt sich a « dx « c (Wellenlänge externer Felder).

PIC


 7.1 Semiklassische Bewegungsgleichung, effektive Masse
 7.2 Elektrische und thermische Leitfähigkeit
  7.2.1 Sommerfeldmodell
  7.2.2 Boltzmann-Gleichung, Relaxationszeit
  7.2.3 Temperaturabhängigkeit der elektrischen Leitfähigkeit
 7.3 Thermische Leitfähigkeit von Metallen
  7.3.1 Thermoelektrische Effekte
  7.3.2 Seebeck-Effekt
  7.3.3 Peltier-Effekt
 7.4 Elektronenbahnen im Magnetfeld
 7.5 Quantenmechanische Behandlung, Landauniveaus